Главная   >>   Современная электроэнергетика

Современная электроэнергетика

1.4. Мощности в цепях синусоидального тока

Как было показано выше, мгновенная мощность резистивного (см. рис. 1.6, в) элемента с током i = Imsinwt и напряжением u = RImsinwt изменяется по закону (рис. 1.23)

Среднее значение этой мощности

называют активной мощностью.  Активная мощность конденсатора и катушки индуктивности равна нулю. Активная мощность пассивного двухполюсника Z (рис. 1.24, а) с сопротивлением Z = Zejj равна Р = UIcosj, где U и I — действующие значения его напряжения и тока, а j — угол сдвига между ними.

Наибольшая активная мощность двухполюсника Z (рис. 1.24, а), возможная при данных значениях U и I, называется полной мощностью. Она равна S = UI, а отношение активной мощности Р к полной мощности S, характеризующее его энергетическую эффективность, называется коэффициентом мощности P/S = cosj. Наряду с активной мощностью для двухполюсника (рис. 1.24, а) вводят понятие реактивной мощности Q = UIsinj. При этом очевидно, что S2 = Р2 + Q2.

Следует заметить, что в отличие от положительных значений S и Р реактивная мощность может быть как положительной (при активно-индуктивном характере двухполюсника, т.е. при 0 Ј j Ј p/2), так и отрицательной (при активно-емкостном его характере, т.е. при —p/2 Ј j Ј 0). Реактивная мощность резистивного элемента равна нулю (Q = 0 при j = 0). Единицей полной мощности S является вольт-ампер (1 В · А), единицей активной мощности Р — ватт (1 Вт), реактивной мощности — вар (1 вар). Если напряжение и ток двухполюсника заданы комплексами действующих значений  ,  то можно ввести комплексную мощность  — сопряженный комплекс тока  . При этом

Для комплексных мощностей элементов цепи также справедливо утверждение (теорема Телледжена) о равенстве мощностей, генерируемых источниками (и), и мощностей, потребляемых (п) всеми остальными элементами, т.е.  .

Пример 1.6. Для схемы рис. 1.19 имеем .

Из приведенного баланса комплексных мощностей следует необходимость выполнения баланса для их активных и реактивных составляющих  (теорема Ланжевена).

В заключение остановимся на проблеме повышения коэффициента мощности (cosj ® 1), или, что то же, снижения реактивной мощности (|Q| ® 0) для генераторов, работающих на комплексную нагрузку Z = R + jX (рис. 1.24, а). Включение последовательно с ней компенсирующего реактивную мощность и не потребляющего активной мощности устройства (рис. 1.24, б) с сопротивлением Zк = –jX позволяет при тех же токе I и мощности  нагрузки уменьшить мощность генератора (источника) , сделав ее чисто активной, и снизить его напряжение Е' = U' = IR. Параллельное нагрузке с проводимостью Y = l/Z = G – jB включение компенсирующего устройства (рис. 1.24, в) с проводимостью Yк = jB позволяет при тех же мощности S, напряжении U и токе I нагрузки снизить ток в линии и генераторе Iл = GE < I, а также его мощность , которая будет уже чисто активной. Решение проблемы компенсации реактивной мощности повышает эффективность работы соответствующих цепей и позволяет снизить массогабаритные и стоимостные характеристики их элементов. Заметим, что компенсация реактивной мощности по схеме рис. 1.24, б основана на использовании резонанса напряжений, а по схеме рис. 1.24, в — резонанса токов.